Moment pędu przedstawiamy wzorem:

$L=I\cdot \omega$   

gdzie L jest momentem pędu, I jest momentem bezwładności, ω jest szybkością kątową. Zauważmy, że początkowe prędkości kątowe krążków mają przeciwne zwroty, czyli:

$L_{0.1}=-I_1{\omega }_1$  

$L_{0.2}=I_2{\omega }_2$  

Następnie mały krążek opada na większy i razem poruszają się z szybkością kątową ${\omega }_3$ .

Ponieważ mamy, że:

${\omega }_2>{\omega }_1$  

To wnioskujemy, że prędkość kątowa całego układu po opadnięciu krążka zwrócona jest zgodnie z prędkością kątową ${\omega }_2$ . Zatem momenty pędu elementów układu mają postać:

$L_1=I_1{\omega }_3$  

$L_2=I_2{\omega }_3$  

Korzystając z zasady zachowania momentu pędu otrzymujemy, że:

$L_{0.1}+L_{0.2}=L_1+L_2$  

$-I_1{\omega }_1+I_2{\omega }_2=I_1{\omega }_3+I_2{\omega }_3\mid +I_1{\omega }_1-I_2{\omega }_3$  

$I_2{\omega }_2-I_2{\omega }_3=I_1{\omega }_1+I_1{\omega }_3$  

$I_2\left({\omega }_2-{\omega }_3\right)=I_1\left({\omega }_1+{\omega }_3\right)$  

Moment bezwładności krążka znajdującego się na górze możemy opisać wzorem:

$I_1=\frac{1}{2}{m}_1{r}_1^2$  

gdzie $m_1$  jest jego masą, $r_1$  jest jego promieniem. Wówczas otrzymujemy równanie, z którego wyznaczamy masę krążka znajdującego się na górze:

$I_1\left({\omega }_1+{\omega }_3\right)=I_2\left({\omega }_2-{\omega }_3\right)$  

$\frac{1}{2}{m}_1{r}_1^2\left({\omega }_1+{\omega }_3\right)=I_2\left({\omega }_2-{\omega }_3\right)\mid \cdot 2$  

$m_1{r}_1^2\left({\omega }_1+{\omega }_3\right)=2I_2\left({\omega }_2-{\omega }_3\right)\mid :r_1^2\left({\omega }_1+{\omega }_3\right)$  

$m_1=\frac{2I_2\left({\omega }_2-{\omega }_3\right)}{r_1^2\left({\omega }_1+{\omega }_3\right)}$