a)  ${}_{}^{}{}_{}^3\mathrm{H}$

${\beta }^{-}$

${}_{}^{}{}_1^3\mathrm{H}\to {}_{}^{}{}_2^3\mathrm{He}+{}_{}^{}{}_{-1}^0\mathrm{e}$

 

b)  ${}_{}^{}{}_{}^{32}\mathrm{P}$    

Równania rozpadu  ${\beta }^{-}$  : 

${}_{}^{}{}_{15}^{32}\mathrm{P}\to {}_{}^{}{}_{16}^{32}\mathrm{S}+{}_{}^{}{}_{-1}^0\mathrm{e}$

 

c)  ${}_{}^{}{}_{}^{35}\mathrm{S}$

${\beta }^{-}$

${}_{}^{}{}_{16}^{35}\mathrm{S}\to {}_{}^{}{}_{17}^{35}\mathrm{Cl}+{}_{}^{}{}_{-1}^0\mathrm{e}$

 

d)  ${}_{}^{}{}_{}^{90}\mathrm{Sr}$

${\beta }^{-}$

${}_{}^{}{}_{38}^{90}\mathrm{Sr}\to {}_{}^{}{}_{39}^{90}\mathrm{Y}+{}_{}^{}{}_{-1}^0\mathrm{e}$

 

e)   ${}_{}^{}{}_{}^{218}\mathrm{Po}$

${\beta }^{-}$

${}_{}^{}{}_{84}^{218}\mathrm{Po}\to {}_{}^{}{}_{85}^{218}\mathrm{At}+{}_{}^{}{}_{-1}^0\mathrm{e}$

 

---

Wyjaśnienie:

Przemiana β^- jest to strumień elektronów pochodzących z jądra atomowego, powstałych z rozpadu neutronów:

${}_{}^{}{}_0^1\mathrm{n}\to {}_{}^{}{}_1^1\mathrm{p}+{}_{}^{}{}_{-1}^0\beta$

${}_{}^{}{}_{\mathrm{Z}}^{\mathrm{A}}\mathrm{X}\to {}_{}^{}{}_{-1}^0\beta +{}_{}^{}{}_{\mathrm{Z}+1}^{\mathrm{A}}\mathrm{Y}$

${}_{}^{}{}_{-1}^0\beta$możemy zapisać również jako:   ${}_{}^{}{}_{-1}^0\mathrm{e}$  lub   $\mathrm{e}{}^{-}$.

Podczas emisji β^- powstaje nowy izotop, którego liczba atomowa jest większa o 1 od liczby atomowej izotopu wyjściowego, natomiast liczba masowa pozostaje bez zmian.

Zasięg promieniowania β^- w powietrzu jest większy, niż zasięg promieniowania α i wynosi od kilku do kilkudziesięciu metrów (w zależności od emitera β^-). Prędkość rozchodzenia się promieniowania β^- to kilkadziesiąt tysięcy km/s.