Zakładamy, że promień horyzontu zdarzeń wynosi:

$R=6\text{mln}\text{km}=6\cdot {10}^6\text{km}=6\cdot {10}^9\text{m}$  

Z artykułu wiemy, że NGC 1365 rotuje z prędkością równa prawie prędkości światła, czyli:

$c=3\cdot {10}^8\frac{\text{m}}{\text{s}}$  

Przyspieszenie dośrodkowe jest przyspieszeniem wynikającym z działania siły dośrodkowej. Siłę dośrodkową dla naszego przypadku przedstawimy za pomocą wzoru:

$F_d=\frac{m{c}^2}{R}$  

gdzie F_d jest siłą odśrodkową działającą na ciało o masie m poruszające się z prędkością liniową c po okręgu o promieniu R. Zatem z II zasady dynamiki Newtona otrzymujemy, że:

$m{a}_d=F_d$  

$m{a}_d=\frac{m{c}^2}{R}\mid :m$  

$a_d=\frac{c^2}{R}$  

Podstawiamy dane liczbowe do wzoru:

$a_d=\frac{{\left(3\cdot {10}^8\frac{\text{m}}{\text{s}}\right)}^2}{6\cdot {10}^9\text{m}}=\frac{9\cdot {10}^{16}\frac{{\text{m}}^2}{{\text{s}}^2}}{6\cdot {10}^9\text{m}}=1,5\cdot {10}^7\frac{\text{m}}{{\text{s}}^2}$  

Odpowiedź: Przyspieszenie dośrodkowe wynosi około $1,5\cdot {10}^7\frac{\text{m}}{{\text{s}}^2}$ .