Zauważmy, że na przedstawionym wykresie zmiana czas jest stała  $t$ . Korzystając z wykresu  $\mathcal{E}\left(t\right)$ odczytujemy: 

$\text{dla }\Delta t_1=t\text{ mamy }{\mathcal{E}}_1=\frac{{\mathcal{E}}_0}{2}$   

$\text{dla }\Delta t_2=t\text{ mamy }{\mathcal{E}}_2=0$   

$\text{dla }\Delta t_3=t\text{ mamy }{\mathcal{E}}_3={\mathcal{E}}_0$   

$\text{dla }\Delta t_4=t\text{ mamy }{\mathcal{E}}_3=-\frac{{\mathcal{E}}_0}{2}$   

$\text{dla }\Delta t_5=t\text{ mamy }{\mathcal{E}}_3=0$   

Korzystając z prawa indukcji elektromagnetycznej Faradaya otrzymujemy wzór:

$\mathcal{E}=-\frac{\Delta \Phi }{\Delta t}$  

gdzie $\mathcal{E}$ jest siłą elektromotoryczną powstającą w pętli, ΔΦ jest zmianą strumienia indukcji magnetycznej, Δt jest zmianą czasu. Wówczas zmianę strumienia indukcji magnetycznej możemy przedstawić wzorem:

$\Delta \Phi =-{\mathcal{E}}_0\cdot \Delta t$  

Wówczas zmiana strumienia dla poszczególnych wielkości ma postać:

$\Delta {\Phi }_1=-{\mathcal{E}}_1\cdot \Delta t_1=-\frac{{\mathcal{E}}_0}{2}\cdot t=-\frac{1}{2}{\mathcal{E}}_{0}t$  

$\Delta {\Phi }_2=-{\mathcal{E}}_2\cdot \Delta t_2=-0\cdot t=0$  

$\Delta {\Phi }_3=-{\mathcal{E}}_3\cdot \Delta t_3=-{\mathcal{E}}_{0}t$  

$\Delta {\Phi }_4=-{\mathcal{E}}_4\cdot \Delta t_4=-\left(-\frac{{\mathcal{E}}_0}{2}\right)\cdot t=\frac{1}{2}{\mathcal{E}}_{0}t$  

$\Delta {\Phi }_5=-{\mathcal{E}}_5\cdot \Delta t_5=-0\cdot t=0$  

Wiemy, że zmianę strumienia możemy przedstawić jako różnicę wielkości końcowej i początkowej. Z tego wynika, że: 

$\Delta {\Phi }_1={\Phi }_1-{\Phi }_0\text{, gdzie }{\Phi }_0=0$  

$\Delta {\Phi }_2={\Phi }_2-{\Phi }_1$  

$\Delta {\Phi }_3={\Phi }_3-{\Phi }_2$  

$\Delta {\Phi }_4={\Phi }_4-{\Phi }_3$  

$\Delta {\Phi }_5={\Phi }_5-{\Phi }_4$  

Z tego wynika, że:

${\Phi }_0=0$  

${\Phi }_1=\Delta {\Phi }_1+{\Phi }_0=-\frac{1}{2}{\mathcal{E}}_{0}t+0=-\frac{1}{2}{\mathcal{E}}_{0}t=-\varphi$  

${\Phi }_2=\Delta {\Phi }_2+{\Phi }_1=0-\frac{1}{2}{\mathcal{E}}_{0}t=-\varphi$  

${\Phi }_3=\Delta {\Phi }_3+{\Phi }_2=-{\mathcal{E}}_{0}t-\frac{1}{2}{\mathcal{E}}_{0}t=-\frac{2}{2}{\mathcal{E}}_{0}t-\frac{1}{2}{\mathcal{E}}_{0}t=-\frac{3}{2}{\mathcal{E}}_{0}t=-3\varphi$  

${\Phi }_4=\Delta {\Phi }_4+{\Phi }_3=\frac{1}{2}{\mathcal{E}}_{0}t-\frac{3}{2}{\mathcal{E}}_{0}t=-\frac{2}{2}{\mathcal{E}}_{0}t=-2\varphi$  

${\Phi }_5=\Delta {\Phi }_5+{\Phi }_4=0-2\varphi =-2\varphi$  

Wykonajmy wykres zależności strumienia indukcji od czasu: