Uzasadnienie: 

Pierwszy od lewej rysunek możemy pominąć, ponieważ wpisane są tam wartości. 

Na drugim od lewej rysunku mamy kąt padania większy od kąta załamania, czyli światło pada z ośrodka rzadszego do gęstszego optycznie.

Oznacza to, że zgodnie z prawem Snelliusa stosunek sinusa kąta padania do sinusa kąta załamania jest jak wartość prędkości światła w ośrodku, w którym fala pada do ośrodka, w którym fala się załamuje:

$\frac{\sin \alpha }{\sin \beta }=\frac{v_1}{v_2}$  

W tym przypadku światło pada z powietrza do pewnego, nieznanego nam ośrodka. Zatem możemy zapisać równanie wynikające z prawa Snelliusa w następujący sposób:

$\frac{\sin {45}^{\circ }}{\sin {28}^{\circ }}=\frac{300000\frac{\text{m}}{\text{s}}}{v}$  

$\frac{300000\frac{\text{m}}{\text{s}}}{v}=\frac{\sin {45}^{\circ }}{\sin {28}^{\circ }}$  

$\frac{300000\frac{\text{m}}{\text{s}}}{v}=\frac{0,7071}{0,4695}$  

$\frac{v}{300000\frac{\text{m}}{\text{s}}}=\frac{0,4695}{0,7071}$  

$\frac{v}{300000\frac{\text{m}}{\text{s}}}\approx 0,664\mid \cdot 300000\frac{\text{m}}{\text{s}}$  

$v\approx 0,664\cdot 300000\frac{\text{m}}{\text{s}}$  

$v\approx 199193,8905\frac{\text{m}}{\text{s}}$  

$v\approx 200000\frac{\text{m}}{\text{s}}$  

Zatem drugim ośrodkiem jest szkło.

Na trzecim rysunku mamy podane tylko kąty, ale nie wiemy nic o ośrodkach. 

Kąt padania jest mniejszy od kąta załamania, czyli światło pada z ośrodka gęstszego optycznie do ośrodka rzadszego optycznie. Oznacza to, że prędkość światła w ośrodku padania jest mniejsza niż w ośrodku załamania. Zauważmy, że kąty spełniają zależność:

$\frac{\sin {32}^{\circ }}{\sin {53}^{\circ }}=\frac{0,5299}{0,7986}\approx 0,6635\approx 0,7$  

Sprawdźmy możliwe sytuacje:

$\frac{v_s}{v_w}=\frac{200000\frac{\text{m}}{\text{s}}}{225000\frac{\text{m}}{\text{s}}}\approx 0,889\approx 0,9$  

$\frac{v_s}{v_p}=\frac{200000\frac{\text{m}}{\text{s}}}{300000\frac{\text{m}}{\text{s}}}\approx 0,667\approx 0,7$  

$\frac{v_w}{v_p}=\frac{225000\frac{\text{m}}{\text{s}}}{300000\frac{\text{m}}{\text{s}}}=0,75\approx 0,8$  

Najbardziej przybliżone ilorazy otrzymujemy dla przejścia światła ze szkła do powietrza:

$\frac{\sin {32}^{\circ }}{\sin {53}^{\circ }}=\frac{v_s}{v_p}\approx 0,7$  

Na czwartym rysunku również podane mamy tylko kąty. 

W tym przypadku kąt padania jest większy od kąta załamania, czyli światło poda z ośrodka rzadszego optycznie do ośrodka gęstszego optycznie. Oznacza to, że prędkość światła w ośrodku padania jest większa niż w ośrodku załamania. Zauważmy, że kąty spełniają zależność:

$\frac{\sin {45}^{\circ }}{\sin {39}^{\circ }}=\frac{0,7071}{0,6293}\approx 1,124\approx 1,1$  

Sprawdźmy możliwe sytuacje:

$\frac{v_p}{v_w}=\frac{300000\frac{\text{m}}{\text{s}}}{225000\frac{\text{m}}{\text{s}}}\approx 1,333\approx 1,3$  

$\frac{v_p}{v_s}=\frac{300000\frac{\text{m}}{\text{s}}}{200000\frac{\text{m}}{\text{s}}}=1,5$  

$\frac{v_w}{v_s}=\frac{225000\frac{\text{m}}{\text{s}}}{200000\frac{\text{m}}{\text{s}}}=1,125\approx 1,1$  

Najbardziej przybliżone ilorazy otrzymujemy dla przejścia światła z wody do szkła:

$\frac{\sin {45}^{\circ }}{\sin {39}^{\circ }}=\frac{v_w}{v_s}\approx 1,1$  

 Odpowiedź: 

Uzupełniamy rysunki: